第二百九十五章 推开微观世界的大门！（2/2）

“我没问题，教授。”

“那好，我倒数三个数，三...二...一...开始！”

“.....教授，反馈很剧烈，20%...43%...59%...83%....快满了快满了，教授再不停就要溢出来了！”

咔哒——

法拉第连忙终止了射线照射，轻轻抹了把头上的汗水。

还好自己停的快，要不静电计就要超限了。

没错，静电计。

应该不会有人想到别的地方去吧

随后法拉第走到静电计边上，扫了扫数值表：

“9.6x106库伦.....古斯塔夫，刚才过去了多久时间”

基尔霍夫看了眼手上的秒表：

“15.6秒。”

法拉第微微颔首，示意古斯塔夫将计算表清零。

接着又加入了一根热电偶，第二次开始了照射。

整个流程与头一次大同小异，唯一的变量就是随着光线的照入，热电偶很快开始升温。

法拉第则掐着秒表，认真的记着数：

“12.5...13.4....15.6秒，停！”

喊停时间后，法拉第看向基尔霍夫，问道：

“古斯塔夫，温度升高了多少度”

基尔霍夫微微俯下身子，在刻度表上认真的比对了起来：

“唔......0.338度。”

法拉第将这个数字再次记到了笔记本上，用笔尖在下头划了道梗。

接着思索片刻，开始了最后一个环节：

解封刚才被密闭的磁极。

后世高中物理没考过零分的同学应该都知道。

带电粒子在匀强磁场中如果只受到到磁场力，那么它便会做圆周偏转运动。

归纳这个现象的人叫做洛伦兹，因此这个力又叫做洛伦兹力。

值得一提的是。

这个力的正确读法应该是洛伦兹+力，也就是人名加上力。

类似的还有库仑力，安培力等等。

不过或许是洛伦兹这个名字实在太过微妙了，所以包括许多高中老师在内的师生群体，都会管它叫做洛伦磁力。

1850年的洛伦兹还有三年才会出生，自然还没法提出洛伦兹力的概念。

但另一方面。

洛伦兹是带电粒子在匀强磁场中运动现象的归纳者，他首先提出了运动电荷产生磁场和磁场对运动电荷有作用力的观点，不过却不是现象本身的发现者。

早在1822年的时候，德国人欧文斯便尝试过一个实验：

他将一个带电的小珠子放入磁场中，发现珠子会做圆弧状的运动。

洛伦兹之所以能在相关领域青史留名，所作的贡献并非只是提出一种猜想这么简单，而是因为他归纳了f=qvbsin这么一个公式。

就像大家说小牛发现了万有引力一样。

这句话其实是一种比较普众化的解释，严格意义上来说是错误的。

但是大众又没有涉及到更深层次的必要，所以就有了这么一个比较宽泛的说法。

靠着纯理论能封神的人，在科学史上其实并不多。

因此对于法拉第他们来说。

通过调整磁场的强度，做到将磁场力与电场力互相平衡，并不算一件很困难的事情。

在施加磁场后。

法拉第又关掉了金属电极，观察起了现象。

很快。

在电磁力的作用下，射线开始偏转。

法拉第拿着放大镜以及预先做好的刻度表，记录下了偏转的图形。

接下来的事情就很简单了。

只见法拉第拿起纸笔，在纸上写下了一个公式：

q= ne。

这个公式的由来很简单。

在第一个步骤中，法拉第利用静电计测量一定时间内金属筒获得的电量q。

若进入筒内的微粒数为n，每个微粒所带的电量为e，那么q便是n和e的乘积。

接着法拉第又翻了一页书，写下了另一个公式：

w= n1/2mv2。

这个公式的意义同样非常简单：

经过同样时间后读出温升，若进入筒内微粒的总动能w因碰撞全部转变成热能，那么上升的温度便可以对标计算出总动能w。

而微粒既然是粒子，那么它的动能也便一定符合动能公式——防杠提前说一下，动能公式在1829年就提出来了。

其中的m、v分别为微粒的质量和速度，乘以微粒数就是总动能。

接着只要求出最后磁极偏转的微粒运动轨道的曲率半径r，以及磁场强度h。

那么便可得：

hev=mv2/r。

将上面三个公式互相代入，最终可以得到一个结果：

e/m=（2w）/(h2r2q）（感谢起点，现在后台总算优化一些了.....）

而e/m，便是........

荷质比！

所谓荷质比，指的便是带电体的电荷量和质量的比值，有些时候也叫作比荷。

这是基本粒子的重要数据之一，也是人类推开微观世界的关键一步。

当初在听徐云讲波动方程的时候，为了弥补法拉第的数学水平，曾经给他打了个高斯灵魂附体的补丁。

不过今天高斯已经到了现场，徐云就不需要再考虑请神了。

只见高斯取过纸笔，飞快的在纸上演算了起来。

五分钟后。

这位小老头随意将笔一丢，轻轻的抖了抖手上的算纸。

只见此时此刻。

纸上赫然写着一个数字：

1.66381011c/kg。

就在高斯准备吹逼两句之际，他的身边忽然又响起了一道熟悉的声音：

“啊咧咧，好奇怪哦.......”

.......

注：

今天再做了一个次针灸，明天正常更新一天，后天爆更！！！！

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